Page 126 - ЕЛЕКТРИКА І EЛEКТРОМАГНЕТИЗМ

ток B на S . Якщо силові лінії під кутом  до нормалі, то до-

множимо на cos (рис. 6.6)
 
Ф  S B n ; Ф  BS cos , (6.7)

де n – одиничний вектор
нормалі; B – індукція
магнітного поля; S –
площа, яку пронизують
силові магнітні лінії;  –
кут між нормаллю до по-
верхні і вектором індук-
Рисунок 6.6 ції магнітного поля B .
Магнітний потік Ф – скаляр, одиниця вимірювання в
2
системі CІ   ТлФ м  В б (Вебер); в СГСМ – Максвелл
( В б1  10 8 Максвелл). В загальному випадку, коли вектор ін-
дукції B є функцією від площі контура, магнітний потік через


контур визначається Ф  B n dS   B n   d S .
B 
S S
Магнітний потік через контур дорівнює інтегралу

по контуру S від скалярного добутку індукції B на

нормаль n по площі S .

6.3.1 Теорема Гаусса для магнітного поля

Лінії магнітної індукції (напруженості) завжди замкнені.
Магнітне поле має вихровий характер: лінії магнітної індукції
виходять з північного полюса і входять в південний (рис. 6.1),
але магнітні силові лінії не обриваються на полюсах. Було
встановлено, що всередині магнітів існує магнітне поле, ана-
логічне полю соленоїда. Силові магнітні лінії всередині магні-
ту є продовженням магнітних силових ліній ззовні магніту.
Тому який би замкнений контур ми не взяли, кількість сило-
вих ліній, що входять в нього, дорівнює кількості силових лі-
ній, що виходять з контура, а їх сума дорівнює нулю. Це фізи-
чний зміст теореми Гаусса.

121