Page 25 - 6812

Внутрішня нерізкість для гальмівного випромінювання і
при використанні свинцевих екранів знаходиться в межах:
U вн=0,0250,1 мм.
Для -випромінювання різними джерелами і при
використанні свинцевих екранів (табл. Б2):
U вн=0,170,5 мм.
Нерізкість від розсіювання в шарі ОК рівна:

U P=U внg , (2.5)
де  - товщина просвічування об’єкту в см; g - коефіцієнт
пропорційності, який визначається джерелом випромінювання
60
(g =1,15 - для 192 Ir, g = 1,09 - для 137 С S, g = 1,04 - для Со,
g = 1,25 - для гальмівного випромінювання).
Нерізкість зміщення, що визначається механічними
коливаннями джерела, об'єкта чи детектора, в реальних умовах
просвічування звичайно усувається надійним кріпленням
останніх.
Загальна нерізкість зображення U залежить також від
характеру розподілу геометричної нерізкості, пов'язаної з
формою дефекту або елемента еталона чутливості.
Загальна нерізкість для канавкових еталонів чутливості і
дефектів ступеневого типу:
3
U= U 3  U 3 . (2.6)
r вн
Загальна нерізкість для дротинкових еталонів і дефектів
овального типу:
2 U r
2
U вн U
U=U  1 (  e вн ) . (2.7)
r
2 U
r
Формули (2.6) і (2.7) справедливі для тонкостінних
виробів, а для товстостінних в ці формули замість U вн треба
підставляти U r.
Фокусна віддаль вибирається із компромісних умов. При
її збільшенні поліпшується якість зображення
контрольованого об’єкта, оскільки знижується нерізкість
зображення і менше розходяться промені від джерела. Але
збільшення фокусної віддалі приводить також до необхідності

25