Page 150 - 6753

 2 P P
P  2 D  2  
D 
0 0
Система рівнянь (3.19) може бути спрощена та зведена до одного
рівняння, якщо в перше рівняння системи (3.19) підставити значення

інших залежних змінних  D,  D 1 і  , знайдених відповідно із

другого, третього та четвертого рівняння тієї ж системи (3.19), через
шукану змінну  P і незалежну змінну  P 1.

D D 0 D 0     d P    
 P 0 - P - P   = V   (3.20)
1 2 dt
2 P 2 P 2 0  P 0    P 0  
1
Після згрупування членів із  P у лівій частині вищеприведеного
рівняння (3.20), отриманого із системи (3.19), а члени із незалежною

змінною  P 1 – у правій частині цього ж рівняння, а в подальшому
поділивши дві частини на коефіцієнт, який стоїть перед змінною

величиною  P, яку необхідно визначити. В результаті отримаєм
наступний, досить складний, вираз:

1 2 V  d P D 1
P + 0 = 0  P . (3.21)
1
 1 1   D  0  P dt  P  1 1  
0
1
      D
    0
  P 2  0  P    P 2  0  P 
Із виразу (3.21), після введення наступних проміжних значень,
1 k 2 G k 
k = , k  , T  0 (3.22)
1 1  1 P  P D   P
 1 0 0
 P   P
2 0
де P , P ,  , і D 0 рівні їх номінальним значенням, які взяті для
1 2 0
стаціонарного режиму;
 - визначають по табличним залежностям густини водяної
 P
пари від тиску, а

V  G - маса водяної пари в об’ємі досліджуваного пристрою,
0 0
отримаємо вираз, що дозволить отримане вище диференційне
рівняння з врахуванням прийнятих позначень записати у наступному

вигляді:
 P  t
 P   Tt   k  P 1  t (3.23)
t  p 1

150