Page 148 - 6753


D  D  V , (3.14)
1
t 
рівняння стану:

   
  ( ) P  ( )  , (3.15)
p   0   0 p
а також рівняння руху:

D 2
P  P   1 (3.16)
1

де  - приведений коефіцієнт гідравлічного опору пароперегрівача

( = const), а рівняння регулюючого вентиля буде мати вигляд:

D 2
P  P   кл (3.17)
2

де  - коефіцієнт гідравлічного опору клапана, який залежить від
кл
степені відкриття.

Початкові умови у формулах 3.14-3.17 задаються величинами
стаціонарного режиму, або беруться із теплового розрахунку при
0
0
0
0
0
номінальних значеннях D i , D ,  л , p 1 , p 2 ,  0 . Для переходу від
вищезгаданої системи рівнянь (3.14-3.17), які описують статику
процесу, до рівнянь динаміки необхідно замінити кожну змінну
величину, що входить у рівняння (3.14-3.17), через їх постійні

0
значення в початковий момент часу і прирости х і = х і +  х і . Оскільки
система в загальному випадку нелінійна то для розгляду її в лінійному
наближенні беремо до уваги тільки малі значення приростів  х і.

Після перетворень системи рівнянь (3.14-3.17) з врахуванням
запису її змінних x i в приростах, тобто за умови математичного опису

вже нестаціонарних процесів, від неї необхідно відняти такі ж
рівняння для стаціонарного (або як краще звучить для статики)
0
режиму при значеннях x i =x i . Тепер вже в результаті описаних
перетворень отримаємо систему (3.18) лінійних рівнянь, що описують

динаміку приростів вхідних і вихідних параметрів:
 P   
D  D V при 0   0
i
t  t 

148