Page 192 - 6624

μ 0 = ε φ 0, (6.11)
і тоді рівняння витрати рідини через малий отвір
Q   S 2 gH . (6.12)
0 0 0 пр
За умови, коли p 0 = p,

Q   S 2 gH . (6.13)
0 0 0
За відсутності стиснення струмини (ε = 1) і без
врахування опору при витіканні (ξ = 0) коефіцієнт витрати
μ =1, і тоді теоретична витрата

Q  S 2 gH . (6.14)
теор 0
Отже, коефіцієнтом витрати є співвідношення дійсної і
теоретичної витрати рідини

Q
  0 . (6.15)
0
Q
теор
Фактичне значення коефіцієнта витрати залежатиме від
ступеня стиснення струмини, тобто від величини коефіцієнта
ε. При повному стисненні струмини і турбулентному режимі
течії коефіцієнт витрати малого отвору μ 0 = 0,6…0,62.
Наведені в цьому параграфі значення коефіцієнтів при
витіканні через малий отвір – коефіцієнти витрати μ 0,
стиснення струмини ε 0 і швидкості φ 0, – встановлені для
випадків витікання малов’язких рідин (води, бензину і т.п.),
коли витікання відбувається при досить великих числах
Рейнольдса, які для отворів визначаються виразом

2 gH d
Re  . (6.16)
0

Проте на практиці (особливо в нафтовій справі) бувають
випадки витікання з отворів рідин з підвищеною в’язкістю. Як
показують досліди, в’язкість таких рідин суттєво впливає на
значення коефіцієнтів витікання, і їх значення залежать від
числа Re. Характер зміни коефіцієнтів витікання показаний на
графіках (рис. 6.3), отриманих А. Д. Альтшулем для витікання
рідин із круглих отворів з гострими кромками.

192