Page 191 - 6624

1
  (6.5)
0
  
0
є коефіцієнт швидкості для малих отворів, і тоді рівняння
швидкості витікання дещо спрощується

   2 gH . (6.6)
0 0 пр
У випадку, коли p 0 = p, маємо H  H , і тоді
пр
   2 gH . (6.7)
0 0
Коли напір по площі отвору однаковий, розподіл
швидкостей по перерізу струмини буде рівномірний, за
винятком зовнішнього шару струмини, де швидкість частинок
дещо загальмована через тертя з кромкою отвору (рис. 6.2).
Тому коефіцієнт нерівномірності локальних швидкостей у
перерізі струмини можна вважати близьким до 1 (α ≈ 1).
Коефіцієнт місцевого отвору малих отворів невеликий і
коливається в межах ξ 0 = 0,05…0,06. За таких даних
коефіцієнт швидкості для малих отворів φ 0 = 0,97…0,98.
Якби при витіканні не було втрат енергії (ξ 0 = 0), тоді
коефіцієнт швидкості φ 0 = 1 і теоретична швидкість витікання
з отворів залежить тільки від величини приведеного напору
  2 gH . (6.8)
теор пр
З формул (6.6) і (6.8) можна зробити висновок, що
коефіцієнт швидкості φ 0 є відношення дійсної швидкості
витікання до її теоретичного значення:


  0 . (6.9)
0

теор
Маючи швидкість витікання рідини через малий отвір 0
і площу перерізу струмини S c, знайдемо витрату рідини
Q   S   S  2 gH . (6.10)
0 0 c 0 0 пр
Добуток коефіцієнтів стиснення струмини і швидкості
(ε φ 0) називається коефіцієнтом витрати μ 0

191