Page 62 - 6376

= 0, (5)

іншими словами, лінії вектора в цьому випадку ніде не починаються і ніде не закінчуються.

Ми говоримо, що у випадку постійного струму поле вектора не має джерел.
24.2. Закон Ома для однорідної ділянки кола в інтегральній та диференціальній

формах. Опір провідників, питомий опір, питома провідність. Закон Ома, відкритий
експериментально, говорить: сила струму, який протікає по однорідному провіднику,

пропорційна різниці потенціалів на його кінцях (напрузі ):

= , (6)

де – електричний опір провідника.

Одиницею опору є ом (Ом).
Опір залежить від форми і розмірів провідника, від його матеріалу і температури, а

також – це слід пам’ятати – від конфігурації (розподілу) струму у провіднику.
В найпростішому випадку однорідного циліндричного провідника опір

= , (7)

де – довжина провідника; – площа його поперечного перерізу; – питомий електричний

опір. Останній залежить від матеріалу провідника і його температури. Вимірюють в ом-

метрах (Ом ∙ м).
Значення питомого електричного опору для найбільш добрих провідників (мідь,

алюміній) складає за кімнатної температури декілька одиниць на 10 Ом ∙ м.
−8
Для більшості металів при температурах, близьких до кімнатної, питомий опір
лінійно змінюється з температурою:

= (1 + )
0

де – питомий опір при 0°С; – температура в °С; – температурний коефіцієнт опору. Для
0
чистих металів у твердому стані ≈ 0,004 −1 .