Page 73 - 4799

2
r  1,2 L  D t  t , (6.10)
9 , 0 c з

де L s – довжина сповільнення швидких нейтронів; D - коефіцієнт дифузії
теплових нейтронів; t з, t - час затримки та час вимірювання.
Довжина сповільнення нейтронів Ls тим більша, чим вища початкова
енергія нейтронів. Оскільки в ІННК початкова енергія нейтронів (14 МeB)
вища, ніж при вимірюваннях з стаціонарними джерелами нейтронів,
глибинність ІННК більша від глибинності ННК.

6.1.2 Імпульсний нейтронний гамма-каротаж
При ІНГК реєструється зміна інтенсивності гамма-випромінювання
радіаційного захоплення теплових нейтронів в часі [І n=f(t з)] при фіксованих
затримках t з протягом часу t на незмінній відстані L по розрізу свердловини.
При ІНГК основними процесами переносу нейтронів є нестаціонарна дифузія
і поглинання повільних нейтронів.
У порівнянні зі стаціонарним НГК метод ІНГК має ті самі переваги, що
й ІННК: вища чутливість, краща диференціація показів, більша глибинність
досліджень, можливість визначення часу життя теплових нейтронів та інших
нейтронних параметрів досліджуваних порід.
Просторовий і часовий розподіл гамма-променів може різко
відрізнятися від характеристик породжуючого їх поля теплових нейтронів.
Це зумовлено тим, що гамма-випромінювання поширюється в породах
практично миттєво і в окремих точках простору поява гамма-
випромінювання може випереджувати появу теплових нейтронів. Поле
гамма-випромінювання, яке виникає у результаті захоплення нейтронів у
просторі, однорідніше, причому однорідність досягається швидше, ніж у
випадку формування поля теплових нейтронів. Густина гамма-променів
-t/τ
починає змінюватись з часом за експоненціальним законом exp(e ) раніше
ніж поле нейтронів. Внаслідок цього, в ІНГК можуть використовуватись
менші затримки і тим самим буде підвищена швидкість реєстрації
інтенсивності теплових нейтронів у часових вікнах і покращена статистична
точність вимірювань. Із збільшенням розміру зонда потік гамма-
випромінювання спадає повільніше, ніж потік теплових нейтронів.
Глибинність ІНГК визначається за формулою:

1
2
r  1 , 2   L   D   tt  , (6.11)
9 , 0 S 3 2


де µ - лінійний коефіцієнт поглинання гамма-випромінювання в даній породі.
Глибинність ІНГК в основному залежить від тих самих факторів, що і

73