Page 61 - 4707

p  0 , для увігнутої поверхні радіус кривизни змінює

знак: r 0 і p  0.

Капілярний тиск – причина ряду найважливіших
капілярних явищ: конденсації пари, підняття рідин при
змочуванні (рис. 2.6, а) або опускання рідини при
незмочуванні (рис. 2.6, б) у вузьких трубках.

r 0
а) r б)
θ
р σ
р σ
θ
r
r 0

Рисунок 2.6 – Явище капілярності і форма меніска
(а – змочування; б – незмочування)

У вузькій трубці змочуюча рідина має увігнуту
поверхню меніска p  0, тому рівень рідини буде більшим

від плоскої поверхні. Капілярний тиск урівноважується
гідростатичним тиском стовпа рідини 2 r   gh , звідки
3
h  2  r g , де  – густина рідини, кг/м ; g – прискорення
2
вільного падіння, 9,81 м/с .
Наближений розрахунок показує, що в дуже вузьких
капілярах вода піднімається на десятки і сотні метрів.
Наприклад, при r  10  1 см h  1, 5 см ; при r  10  4 см
1 2
h  15 м.
Одним з найважливіших наслідків капілярності в
природі є підняття вод у грунтах.
Ріст тиску пари залежно від кривизни поверхні
лежить в основі ізотермічної перегонки, яка полягає у

59