Page 158 - 4399

Q  U  U  A . (12.1)
1 2 1 1
Кількість теплоти віддана системою
Q  U  U  A . (12.2).
2 1 2 2
Додаючи рівняння, одержимо
Q  Q  A  A , (12.3)
1 2 1 2
де A 1–A 2 є повна робота, виконана системою за цикл. Отже,
A  Q  Q . (12.4)
1 2
Будь-який тепловий двигун являє собою систему, що
здійснює багаторазово деякий круговий процес. Тому робота,
виконана тепловим двигуном, визначається формулою (12.4).
З цієї формули випливає, що не вся одержана кількість
теплоти Q 1 використовується для виконання роботи; частина
теплоти Q 2 повинна бути віддана в навколишнє середовище.
Теплову машину прийнято характеризувати коефіцієнтом
корисної дії  , який визначається як відношення виконаної
за цикл роботи до одержаної за цикл теплоти
A
 .
Q
1
Знаючи що A  Q  Q , можна записати
1 2
Q  Q
 1 2 . (12.5)
Q
1

12.3 Другий закон термодинаміки

Історично другий закон термодинаміки виник з аналізу
роботи теплових двигунів. Бажано було б мати такий
тепловий двигун, в якому все одержане тепло
перетворювалося б у роботу, тобто коефіцієнт корисної дії
такого теплового двигуна був би рівним одиниці. Такий
тепловий двигун носить назву вічного двигуна другого роду.

157