Page 153 - 4399

C pdV  C Vdp  RpdV  0,
V V
звідки одержимо
C  R
V pdV Vdp  0 .
C
V
C  R C
Позначимо V  P   і розділимо змінні, маємо
C C
V V
dV dp
   0.
V p
Проінтегруємо останній вираз
dV dp
     0.
V p
Будемо мати ln V  ln p  const , де const – стала
інтегрування.
Одержимо

pV  const . (11.28)
Одержане рівняння є рівнянням адіабати – рівняння
Пуассона.
C i 2
У рівнянні Пуассона   P  називають показником
C i
V
адіабати. Для випадку одноатомних газів i  3 і γ =1,67.
Якщо газ двоатомний і коливальні ступені вільності не
збуджені, то i 5 і γ =1,4. Для багатоатомних газів за цих
самих умов i 6 і γ =1,33.
З першого закону термодинаміки випливає, що для
адіабатного процесу
dA  dU .
Знайдемо з цієї умови роботу розширення газу
dA  d  C T ,
V
або

152