Page 201 - 4262

   
V  n  1 n  . (9.9)
 a   a 
При γ а>> γ n, та μ n = μ a функція V = 1.
Магнітний тип залежить тільки від електропровідності
аномального циліндру, а функція Т зменшується з періодом і в
області великих періодів аномалія магнітного типу значно
менше аномалії електричного типу. Таким чином, у реальних
умовах формування аномальних магнітних полів від струмів
іоносферно-магнітосферного походження в аномаліях
електропровідності в земній корі відповідає в основному
електричному типу.
Для магнітоваріаційного профілювання сьогодні вже
характерні дослідження не тільки вздовж профілів, але й на
великій площині. Тому в декартовій системі координат можна
записати залежність аномальної вертикальної та відповідно
горизонтальної аномальних компонент від нормального
горизонтального поля, як у точці запису, так і в районі
«нормального поля»:
Тіппер W z (С x, C y)
H a   C H i   C H i   . (9.10)
x
x
x
z i x x i y y i
M x, x M x, y
Аномальний горизонтальний тензор M: .
M M
y x , y, y

a 0 0
H x (x i ) =M x,x H x (x 0)+M x,y H y (x 0),
a
0
0
H y (x i ) =M y,x H x (x 0)+M y,y H y (x 0). (9.11)
Цей тензор, що прийнятий тільки для „плоскої хвилі”,
може дати дивні результати, які не досліджені до
теперішнього часу.
Частотна характеристика аномального поля залежить
від характеристик аномального тіла та імпедансу зовнішнього
середовища. Цей останній можна оцінити з розподілу
електропровідності, що отриманий різними методами, у тому
числі і магнітоваріаційним зондуванням мантії (рис. 9.1).
Цей метод магнітоваріаційного зондування
розроблявся для випадку обмежених площин і в його основі
лежать спрощені припущення про плоску Землю та плоску
хвилю електромагнітного поля. У цій моделі не існує система

201