Page 198 - 4262

 
густиною струму та електричним полем, як J   E , але для
провідника, що рухається в іншій системі - К:

  
E  E v B  .
Закон Ома в цьому випадку буде
    
J   E   (E v B  ) .
Тоді     
rotH  J   (E v B  ) (9.1)
і можна записати  
rotE   B / t ,

 divB  0 ,  

rotB  E  (v B ) rot. (9.2)
З цих рівнянь можна отримати рівняння:

 

rotrotB  rot ( E  (v B )) , або:
   
 B  ( B / t rot  (v B )) . (9.3)
Дві складові правої частини рівняння відповідають
двом типам індукційних зондувань: перший – описує
зондування джерелами змінного магнітного поля, другій –
джерелами постійного поля, що рухаються відносно Землі
(тип динамо).
Є декілька типів джерел магнітосферного та
іоносферного походження, що викликають індукційні струми
в Землі типу динамо. По-перше, це обертання Землі в полі
кільцевих струмів, що течуть у протилежних напрямках у
двох радіаційних поясах на відстані 3 та 4.5 радіусів Землі.
Взагалі ці струми постійні, але в збудженому стані, як
показано було вище, вони є джерелами світових магнітних
бур. Період варіації від цього джерела буде добовий. Зараз
значення магнітного поля від цих постійних струмів не
перевищує 120 нТ. При вимірах магнітного поля на
супутниках період цього джерела буде пов’язаний з періодом
обертання супутника.
Друге джерело добових варіацій електромагнітного
поля - варіації іоносферного джерела, що розміщене на
сонячній стороні. У системі „Сонце-Земля” це джерело
струмів непорушне.

198