Page 31 - 77

U C cos
H  2 2 2 . (3.20)
т
g

Враховуючи те, що C cos  U  C ctg  (одержано ви-
2 2 2 2r 2
ще), вираз для визначення теоретичного напору можна пред-
ставити у вигляді

U
H  2 U  C ctg  . (3.21)
т 2 2r 2
g
0
При лопатках загнутих назад  < 90 . Тому
2
U 2
H  2 . (3.22)
т
g

Лопатки, що закінчуються радіально, мають прямий вихід-
0
ний кут (   90 ). Теоретичний напір у цьому випадку
2

U 2
H  2 . (3.23)
т
g

0
Лопатки, загнуті вперед, мають кут виходу  > 90 , тому
2

U 2
H  2 . ( 3.24)
т
g

Із наведених співвідношень видно, що загнуті вперед лопа-
тки створюють найбільші теоретичні напори. Найменші тео-
ретичні напори створюють лопатки, які загнуті назад.
У сучасних відцентрових насосах робочі колеса майже ви-
ключно обладнуються лопатками, загнутими назад. Величина
0
вхідного кута лопаток  приймається в межах 15-50 [5], та-
1
ким чином, щоб забезпечити безударний вхід рідини на лопа-
0
тку. Кут виходу лопаток змінюється в межах   14  60 [5].
2

- 31 -