Page 27 - 77

кість C ), і позначимо тиски у вказаних точках відповідно че-
2
рез P і P
1 2

P C 2 P C 2
1  1  H  2  2 , (3.10)
т
 g 2 g  g 2 g

P C 2
де 1  1 - питома енергія рідини на вході в робоче колесо;
 g 2 g

P C 2
2 2
 - питома енергія рідини на виході з робочого колеса;
 g 2 g
H - питома енергія, якої набула рідина при її русі в робочо-
т
му колесі в результаті роботи відцентрових сил; ця енергія ви-
ражає напір, створюваний насосом.
Перегрупувавши члени рівняння (3.10), одержуємо

2
P  P C  C 2
H  2 1  2 1 . (3.11)
т
 g 2 g

Із рівняння енергії потоку рідини в міжлопатевих каналах
(3.9) маємо

2
2
P  P W  W 2 U  U 2
2 1  1 2  2 1 . (3.12)
 g 2 g 2 g

Підставивши (3.12) в (3.11), одержуємо

2
2
2
W  W 2 U  U 2 C  C 2
H  1 2  2 1  2 1 . (3.13)
т
2 g 2 g 2 g

Так як
2
2
2
W  C  U  2 CU cos ,
1 1 1 1 1 1

2
2
2
W  C  U  2U C cos ,
2 2 2 2 2 2

- 27 -