Page 155 - ЕЛЕКТРИКА І EЛEКТРОМАГНЕТИЗМ

 Ф

 і  E е dl    t , (7.8)
 Ф
де частинна похідна враховує тільки залежність магніт-
 t
ного потоку від часу.

7.3.3 Індукційне електричне поле

Розглянемо круглий виток в однорідному магнітному
полі, напрямленому перпендикулярно площині витка. Виток
нерухомий. Збільшимо магнітне поле. За правилом Ленца ви-
никне індукційний струм такого напряму, щоб своїм магніт-
ним полем протидіяти збільшенню магнітного поля, тобто ма-
гнітне поле струму повинно бути
напрямлене на нас, а йому відпо-
відає напрям струму проти го-
динникової стрілки. Як бачимо,
всі ділянки витка знаходяться в
однакових умовах, а тому елект-
ричне поле однакове і співпадає з
напрямом струму (згадаймо за-
кон Ома в диференціальній фор-
 
Рисунок 7.4 мі j   E , де напрям густини
струму співпадає з напрямом на-
пруженості електричного поля).
Отже, силові лінії індукційного електричного поля за-
мкнені на відміну від силових ліній електростатичного поля,
створених зарядами.
Тому індукційне електричне поле подібно до магнітного
має вихровий характер, і для нього циркуляція вектора напру-
женості не дорівнює нулю, а дорівнює швидкості зміни магні-
 Ф

тного потоку, взятому із зворотним знаком E e dl   .
e  t
При переміщенні одиничного додатного заряду напрям
переміщення весь час співпадає з напрямом дії сили, а в цьому
випадку циркуляція вектора напруженості означає перенос
одиничного заряду по замкненому контуру. А робота з пере-

150