Page 26 - 6819

незмінною, і в ньому виникнуть стискаючі температурні
напруження:
   E   T , (4.28)
При охолоджуванні ж стержня його температурні напруження
будуть розтягуючими.
У складних конструкціях, коли в процесі роботи температура
в різних деталях або точках деталі не однакова, або коли нагріті
деталі виготовлені з матеріалів з різними коефіцієнтами лінійного
розширення, температурні напруження можуть бути значними.
Руйнування при статичному навантаженні. Прикладене
статичне навантаження до зразка з досліджуваного матеріалу
викликає появу у ньому деформації Δl. Спочатку деформація
зразка є пропорційною зростаючому навантаженню P, далі у
певній точці ця пропорційність порушується, однак для
збільшення деформації необхідним є подальше зростання
навантаження Р; при Δl>Δl в деформація розвивається при
поступовому спаданні навантаження і завершується руйнуванням
зразка. На рис. 4.6 зображена діаграма деформування –
залежність напруження (σ) від деформації ( ).
При навантажуванні зразка від точки А до точки В зберігається
пропорційна залежність між напруженням σ і деформацією ε ,
тобто матеріал
підпорядковується закону
Гука.
σ = Eε , (4.29)
де σ = P/F – умовне
напруження (віднесене до
початкової площі
поперечного перерізу);
E – модуль пружності І-го
роду (або модуль Юнга).
Найбільше напруження, за
якого зберігається про-
порційність залежності,
називається межею
пропорційності. На ділян-
ці ВС залежність між

Рисунок 4.6 - Схематична напруженням σ і деформа-
діаграма деформування цією є нелінійною. Точка
матеріалу за статичного розтягу С відповідає умовній межі
текучості σ 0,2, тобто
напруженню за якого залишкова деформація дорівнює 0,2 %.
Найбільше напруження, яке витримує зразок, називається
тимчасовим опором або межею міцності. Ордината т. Е

26