Page 175 - 6624

Оскільки радіус перерізу і швидкість течії рідини є змінні
величини вздовж дифузора, то необхідно взяти елементарний
відрізок дифузора довжиною вздовж твірної dl і для нього
виразити елементарну втрату напору на тертя за основною
формулою:

l d  2
h d   , (5.18)
тер
2r 2g
де  – середня швидкість в довільно взятому перерізі, радіус
якого r.
Із елементарного трикутника dl  dr sin  2 . На основі
рівняння витрати можна записати:

2
 r 1 
  1   , (5.19)
 r 
де  – швидкість на початку дифузора.
Підставимо ці вирази у формулу для d hтр і виконаємо
інтегрування у межах від r 1 до r 2 тобто вздовж дифузора,
вважаючи при цьому коефіцієнт  постійним:
4 2
r d  r  
h d    1  1 (5.20)
тер
2 rsin  2  r  2 g
звідси

  1  2

h  1    1 (5.21)
тер 2
8 sin  2   n  2 g
2
де n=(S 2/S 1)=(r 2/r 1) – ступінь розширення дифузора.

Втрата напору на розширення (на вихреутворення) має в
дифузорі таку ж природу, як і при раптовому розширенні, але
менше значення, тому воно виражається тією ж формулою,
але з поправним коефіцієнтом k, меншим від одиниці:
2 2
2
      S   2  1   2
h  k 1 2  k 1  1  1  k 1    1 . (5.22)
розш  
2 g  S 2  2 g  n  2 g

175