Page 170 - 6624

площиною 1 – 1, в зоні розширення, між перерізами 1 – 1 і 1'–
1' виникає розрідження h в (рис. 5.3) і вихреві течії.

Рисунок 5.3 – Раптове розширеня
Використаємо рівняння Бернуллі для горизонтального
потоку рідини і проаналізуємо його, нехтуючи поки що
втратами напору.
2 2
p  p 
1 1 2 2 (5.2)
  
 g 2 g  g 2 g
У зв’язку з тим, що S 2>>S 1, середня швидкість руху
   , а отже тиск p  p , тобто при течії рідин у
2 1 2 1
раптовому розширенні зростає п’єзометричний напір, що
підтверджує практикою навіть при наявності певних витрат
напору на вихроутворення.
Для визначення місцевих втрат напору в раптовому
розширенні використаємо теорему про кількість руху, згідно з
якою приріст кількості руху рівний імпульсу всіх сил, що
діють у цьому напрямку,
Fdt  mdv . (5.3)
Зазначений об’єм за час dt переміститься в нове
положення, обмежене перерізами 1'–1' і 2'–2'. Для визначення
приросту кількості руху достатньо розглянути масу рідини
m  Qdt об’ємів між перерізами 1–1, 1'–1' і 2–2 і 2'–2',
оскільки кількість руху маси між перерізами 1'–1' і 2–2
залишається незмінною. При цьому для шуканого приросту
кількості руху:
F  Q v  v . (5.4)
2 1

170