Page 53 - 6609

що викликані взаємним впливом один на одного близько розміще-
них місцевих опорів, зазвичай нехтують.
Енергія, що тратиться рідиною під час руху, не зникає безслід-
но, а перетворюється у іншу форму – теплову. Процес перетворення
механічної енергії у теплову є незворотним, тобто таким, зворотний
рух якого (перетворення теплової енергії в механічну) неможливий.

2.4.6 Рух рідини в коротких каналах з дроселюванням пото-
ку
Особливістю руху рідини через короткі канали, наприклад,
отвори або щілини у тонкій стінці (діафрагму) є те, що запас потен-
ційної енергії рідини у процесі руху перетворюється, в основному, у
кінетичну енергію струминки. Такий вид руху є одним із найпоши-
реніших у гідроапаратах.
Дроселювання – протікання рідини, пари або газу через дросель
– місцевий гідродинамічний опір потоку (звуження трубопроводу,
вентиль, кран тощо), при якому відбувається зміна тиску і темпе-
ратури.
Під тонкою розуміють стінку такої товщини, при якій струмин-
ка, що витікає, дотикається тільки з передньою кромкою отвору і не
дотикається його бокової поверхні (рис. 2.22).

Рисунок 2.22 – Схема руху рідини через отвір у тонкій стінці (дро-
селюючу діафрагму)

Досвід показує, що довжина ділянки, на якій відбувається стис-
кання струмини, може бути рівна половині діаметра отвору, відпо-
відно, тонкою можна назвати стінку, товщина якої не більше діаме-
тру отвору: l  d .
0
Відношення площі стиснутого поперечного перерізу струмини
до площі отвору називають коефіцієнтом стиску  :

А  d  2
  с   c 


А 0  d 0 
Для приблизних розрахунків коефіцієнт стиснення струмини
для випадків руху через круглий переріз приймають рівним  =0,64.

51