Page 58 - 6609

с – швидкість поширення ударної хвилі вздовж трубопроводу,

с  1
   d
К  E
де К – об’ємний модуль пружності рідини;
E – модуль пружності матеріалу стінки трубопроводу;
d – внутрішній діаметр стінки трубопроводу;
 – товщина стінки трубопроводу.

При реальних гідроударах має місце згасання коливань тиску
внаслідок тертя і відходу енергії у резервуар (рис. 2.25).

Рисунок 2.25 – Зміна тиску у часі біля засувки

Штриховою лінією на рис. 2.25, а наведена теоретична діаграма
зміни тиску біля засувки при р   р . Суцільними лініями пока-
0
уд
заний зразковий вигляд дійсної картини зміни тиску у часі.
При р   р зниження тиску у трубопроводі на величину
уд
0
 р неможливо, оскільки тиск біля засувки падає практично до
уд
нуля ( р над   1 , 0 МПа), що викликає кавітацію і утворення парової
каверни. У зв’язку із цим порушується періодичність процесу
(рис. 2.25, б).
Формули Жуковського справедливі, коли час закриття засувки
рівний
l 2
t  t  ,
зак
0
c
де t – фаза гідравлічного удару;
0
l – довжина трубопроводу.

При цій умові має місце прямий гідравлічний удар. Непрямий
гідравлічний удар виникає коли ударна хвиля, відбившись від резер-
вуару, повертається до засувки раніше, ніж вона буде повністю за-

56