Page 145 - 6376

площині, перпендикулярній до поля. Для даного типу частинки і період і частота залежать

тільки від індукції магнітного поля.
Розглянемо ще два випадки.

1) Коли частинка влітає в магнітне поле паралельно до ліній індукції, то кут між

вектором швидкості і індукцією дорівнює нулю. Отже, магнітна сила дорівнює також
нулю, оскільки sin 0 = 0.
2) Частинка влітає під кутом до силових ліній індукції магнітного поля (рис. 14).

Розкладемо швидкість частинки на дві складові (рис. 14): − паралельну вектору, і −
⊥
ǁ

перпендикулярну вектору . Швидкість в магнітному полі не змінюється і забезпечує
ǁ
переміщення зарядженої частинки уздовж силової лінії.

Рисунок 14 – Заряджена частинка влітає під кутом до ліній індукції магнітного поля.

Швидкість в результаті дії сили Лоренца змінюватиметься тільки за напрямом. Рух
⊥
частинки можна розглядати як складання двох рухів: рівномірного обертання по колу з

швидкістю і рівномірного переміщення уздовж поля з швидкістю . У результаті
ǁ
⊥
частинка буде рухатися по гвинтовій лінії. Оскільки радіус кола по якому рухається

заряджена частинка у магнітному полі дорівнює 0 , то

sin
= ⊥ = . (43)

Крок гвинтової лінії (відстань між сусідніми витками) = . Замінивши за формулою
ǁ
(42), отримаємо