Page 95 - 4969
P. 95

де  A - амплітуда хвилі;
                               k  - хвильове число;
                               T  - період хвилі;
                               z  - координата точки;
                               d  - глибина моря;
                                 - частота хвилі;
                               x  - координата точки.
                                  У  багатьох  роботах  для  полегшення  математичних
                            викладок  вводять  припущення.  Так,  для  глибокої  води
                            вважають, що:

                                                tanh kd   1,                                                 (8.8)

                            а для мілководдя:

                                                tanh( kd )  kd .                                             (8.9)

                                  Теорія    Ері    занижує      значення     горизонтальних
                            швидкостей точок на  поверхні  моря,  тому  для  дослідження
                            гідродинамічного    впливу    на  довгі    морські    споруди
                            рекомендовано    використовувати    нелінійну  теорію  Стокса
                            другого або вище порядку.
                                  Математична  викладка  теорії  Стокса  другого  порядку
                            така:
                                  - профіль хвилі:

                                                      2
                                    H              H  cosh   kd
                                     cos kx     t         cosh2   kd2    ;            (8.10)
                                     2              8   sin 3  kd
                                 cos  2   k [   t

                                  - горизонтальна складова швидкості точки хвилі:

                                                                  2
                                   H cosh  k z    d        3 H  2  cosh  k z    d
                               u                 cos kx     t              ;   (8.11)
                                    T     sinh  kd               4 T    sinh  4  kd
                               cos  2   kx    t


                                                           94
   90   91   92   93   94   95   96   97   98   99   100