Page 35 - 4753

Для знаходження переміщень  ,  , що входять до
ik ip
канонічних рівнянь, скористаємось способом Максвела-
Мора. Процес всіх обчислень автоматизуємо.
Запишемо функції згинальних моментів для основної
системи, коли вона перебуває у вантажному стані та в оди-
ничних станах:
( q x  6) 2
M ( )x  R x  ( P x  1) (H x  1) M H  (x  4,5)  H (x  6)
p 0
2
;
M ( )x   R x X (x  3) (H x  3) ;
1 01 1
M ( )x   R x X (x  6) (H x  6);
2 02 2
M ( )x   R x X (x  9) (H x  9) ,
3 03 3
)
де H ( ,x C – функція Хевісайда. Реакції в крайній лі-
i
вій опорі (при x  ) для вантажного та одиничних станів ви-
0
значаємо з рівнянь рівноваги: R  28,08кН R  0,75,
,
0 01
R  0,5, R  0,25 .
01 01
Визначаємо головні коефіцієнти:
12 M 1( )х M 1( )x dx 12 M 2( )х M 2( )x dx
11 
22 
  ;  ;
0 EJ 0 EJ
12
M 3( )х M 3( )x dx
33 
  .
0 EJ
Визначаємо побічні коефіцієнти:
12 M 1( )х M 2( )x dx 12 M 1( )х M 3( )x dx
  ;  ;
12 
13 
0 EJ 0 EJ
12 M 2( )х M 3( )x dx
  ,    ,    ,    .
23 
31
12
21
23
13
32
0 EJ
Визначаємо вільні члени канонічних рівнянь:
12 12
M ( )х M 1( )x dx M ( )х M 2( )x dx
1p 

  p ;  2 p  p ;
0 EJ 0 EJ
12 M ( )х M 3( )x dx

 3 p  p .
0 EJ
35