Page 52 - 4405

Підставляючи ці значення N М і N Г в рівняння N о і маючи
k
на увазі, що N Д=N о, отримаємо Qp е = (a+a 1p е+bw+cw )w.
З похибкою не більше (0,5–2) % Q = nV o.
Крім того, w = k 1n, де k 1 – коефіцієнт пропорційності.
Підставляючи ці значення Q та w в попереднє рівняння,
k
знайдемо залежність p е від n: p е = А + Вn + Cn ,
де
ak bk 1 2 ck 1 k 1
A  1 ; B  ; C  .
V  a k V  a k V  a k
0 1 1 0 1 1 0 1 1
Виходячи із закону Пуазейля* для ламінарного руху,
напишемо вираз для протікання q через зазори:
1 p b h 3
q  e  i i  k o p , (4.30)
e
12  l i
де b i, h i, l i – довжина, товщина і глибина кожного зазору;
3
1 b h i – величина, постійна для даного приладу і
k o   i
12 l i
даного газу.
Барабанні лічильники. Барабанний лічильник є типовим
прикладом лічильника, що перекидається. У приладі
вимірювальна камера майже цілком заповнена
контрольованим середовищем. Після залишкового її
заповнення контрольоване середовище через щілину починає
надходити в камери, внаслідок чого центр тяжіння системи
зміщується вліво і барабан повертається по напряму стрілки.
При цьому вимірювальна кромка виходить з контрольованого
середовища; при подальшому обертанні середовище з камери
виливається через випускний отвір. Одночасно камера знову
починає наповнюватися. Для видалення повітря з
вимірювальної камери при її заповненні передбачена трубка.
Ультразвукові витратоміри. Ультразвукові витратоміри
базуються на вимірюванні, яке залежить від витрати того чи
іншого акустичного ефекту, що виникає під час проходу
ультразвукових коливань через потік газу.
51