Page 152 - 4399

V 2 dV V
A   RT  RT ln 2 . (11.24)

1 V V V 1
Отже, маємо вираз для роботи при ізотермічному
процесі, якщо відомі початкові і кінцеві об’єми газу. Якщо
відомі кінцеві і початкові тиски, то з рівняння Бойля-
Маріотта маємо:
p V
1  2 ,
p V
2 1
тому робота може бути обчислена і так:
p
A  RT ln 1 . (11.25)
p
2

11.7 Адіабатний процес

Адіабатним називається процес, який проходить без
теплообміну системи з навколишнім середовищем. Згідно з
означенням маємо dQ  0 . Отже, перший закон
термодинаміки для адіабатичного процесу набирає вигляду
dU  dA  0 . (11.26)
Підставимо в це рівняння відповідні вирази для
внутрішньої енергії та роботи:
C dT  pdV  0 . (11.27)
V
Виключимо з рівняння (11.27) dT . Для цього
продиференціюємо рівняння Клапейрона-Мендєлєєва і
знайдемо dT
pdV  Vdp  RdT ,
звідки
pdV  Vdp
dT  .
 R
Підставимо dT в рівняння (11.27)

151