Page 55 - 4264

більшою для того, щоб підвищити швидкість рахунку імпульсів, однак вона не
повинна перевищувати величини середнього часу життя нейтронів  ср у
досліджуваних породах. У більшості випадків Dt встановлюється рівним 150-
300 мкс.
Частота надходження нейтронних імпульсів повинна бути такою, щоб до
появи чергового імпульсу, нейтрони, які відносяться до попереднього імпульсу,
встигли повністю зникнути. Величина періоду Т імпульсів звичайно складає
декілька мілісекунд, рідше – декілька десятків мілісекунд.

n , ум.од.
т

-5
10
1

-6
10
2
10 -7

10 -8
640 1280 t ,мкс
з

Рисунок 2.5 – Графік, що характеризує вплив умов вимірювань на
залежність n т = f(t з) для водонасиченого пісковика з k п = 20 %, який містить
прісну (1) і мінералізовану (2) воду

Як і у випадку стаціонарного ННК, за радіус дослідження ІННК
приймається 0,9 радіуса такого циліндра, густина нейтронів на осі якого
складає 90 % густини нейтронів у такому ж за складом наближеному
середовищі, на тій самій відстані від джерела. Наближений вираз для
визначення радіусу досліджень методом ІННК має вигляд:

2
r  1,2 L  D t  t , (2.24)
9 , 0 c з
де L s – довжина сповільнення швидких нейтронів; D - коефіцієнт дифузії
теплових нейтронів; t з, t - час затримки та час вимірювання.
Довжина сповільнення нейтронів Ls тим більша, чим вища початкова
енергія нейтронів. Оскільки в ІННК початкова енергія нейтронів (14 МeB)
вища, ніж при вимірюваннях з стаціонарними джерелами нейтронів,
глибинність ІННК більша від глибинності ННК.

2.6.2 Імпульсний нейтронний гамма-каротаж

При ІНГК реєструється зміна інтенсивності гамма-випромінювання
радіаційного захоплення теплових нейтронів в часі [І n = f(t з)] при фіксованих

затримках t з протягом часу t на незмінній відстані L по розрізу свердловини.
55