Page 15 - 347_

Графічно магнітне поле зображають за допомогою силових ліній,
дотичні до яких в кожній точці поля співпадають з вектором індукції.
І Для прямого провідника зі струмом його
силові лінії являють собою концентричні кола і
напрям таких силових ліній визначається за
напрямом свердлика (правий гвинт), як вказано на
 рис. 46.2.
B Магнітне поле може створюватись мікро-,
та макрострумами. Так, магнітні властивості
речовини зумовлені мікрострумами, гіпотезу про
існування яких вперше висунув Ампер. Він

B допустив, що в речовині циркулюють молекулярні
струми. Тепер відомо, що такі мікроструми в
речовині зумовлені рухом електронів навколо ядер
атомів. Макроструми - це струми в провідниках, які
зумовлені впорядкованим рухом електричних
Рисунок 46.2
зарядів.
Для характеристики магнітного поля макрострумів вводять
допоміжну величину, яку називають напруженістю магнітного поля.

Напружність магнітного поля (позначається H ) залежить тільки
від сили струму в провіднику та його геометрії (форми, розміру) і
розраховується в будь-якій точці за законом Біо-Савара-Лапласа (формула
46.3, рис. 46.3), де dH- напруженість магнітного поля, створеного
елементом dL провідника з струмом силою І на віддалі r,  - кут між r та

dL. Вектор Hd дотичний до силової лінії поля (кола, центр якого лежить
на продовжені елемента dL і напрям силової лінії знаходимо за правилом
свердлика).
I  dL sin
dH  k 2 (46.3)
І r
k  1 /( 4  ) - коефіцієнт пропорційності в
системі СІ.

 Результуюча напруженість H в
d H точці Р дорівнює інтегральній векторній

сумі напруженостей d H , створених всіма
елементами провідника.
P Так, після проведеного інтегрування
для прямолінійного нескінченого провідника

dL r отримаємо вираз (46.4), де а - віддаль від
провідника. Якщо провести розрахунки для
кругового контуру (витка) радіуса R, то
напруженість магнітного поля на віддалі h
Рисунок 46.3 від центра по його вісі буде рівна (46.5).

15