Page 55 - 21

I  u l  0 ,3951 l 0 ,3951 5 ,5 11 ,52
 u     ;
i u I 0 ,8934 a 0 ,8934 0 ,2111 A A

I  v l  0 ,7 l  0 , 57 ,5 7 ,8321
 v  I    .
i v 2 ,3286 a 2 ,3286 0 ,2111 A A

Визначимо гнучкості для ІІ розташування
 l  0 ,3951 l 0 ,3951 5 ,5 4 ,4207
II u
 u    
i u II 2 ,3286 a 2 ,3286 0 ,2111 A A

 l  0 ,7 l  0 , 57  ,5 30 ,4139
II v
 v     ;
i v II 0 ,8934 a 0 ,8934 0 ,2111 A A
I II I II
де i  i , а i  i .
v
u
u
v
Аналізуючи гнучкості І і ІІ розташування, ми бачимо,
що І розташування буде більш раціональним, тому що

I I II II
   v   u   v  ;
u
11 ,52 7 ,8921 4 ,4207 20 ,4139
   .
A A A A

Тому надалі розрахунок будемо вести для І розташування по більшій гнуч-

11 ,52
кості, тобто відносно осі u : u  .
A

І наближення: завжди за  приймаємо  1  0, 5.
1
3
F 160 10  4
2
A 1    . 20 10 м ;
 1   0, 5 160 10 6
11, 5222 11, 5222
гнучкість стояка    257, 6.
A  4
20  10
За даною гнучкістю визначимо коефіцієнт  .

Таблиця коефіцієнтів  закінчується при  200, але виявляючи законо-

мірність зменшення коефіцієнта  із збільшенням гнучкості, ми можемо уявно

продовжити таблицю і прийняти для гнучкості  257, 6   1  0, 08.

При гнучкості більших за 300, можна приймати   1  0.


Оскільки   , то переходимо до ІІ наближення.

1

6