Page 131 - 6788

1 1 1
x  x  x s , y  y  y s , z  z  z s ;
0
0
g
g
0
g
2 2 2
2
2
2
 2  x g  x s   y g  y s   z  z s  .
g
Годограф рівних віддалей при =0 називається годографом T
0
Слід відмітити, що у відповідності з принципом
взаємності час реєстрації монотипної хвилі не зміниться, якщо
поміняти місцями джерело і приймач коливань.
Пряма кінематична задача полягає у визначенні полів
часу і годографів хвиль при відомому розподілі швидкостей і
розміщенні границь в середовищі, тобто, при відомій моделі
середовища. В залежності від характеру розподілу
швидкостей в просторі розрізняють однорідні і неоднорідні
моделі середовища, а в залежності від форми границь - моделі
з плоскими і криволінійними границями.
В однорідному ізотропному середовищі швидкості
постійні, а сейсмічні промені є прямими лініями. В шарувато-
однорідному - швидкості постійні в межах пласта і сейсмічні
промені є ломаними лініями, прямолінійні тільки в межах
пласта. В градієнтному середовищі щвидкості є неперервною
функцією координат. Так у вертикально-градієнтному
середовищі швидкості залежать тільки від глибин. В цьому
випадку промені представляють собою плоскі криві.
Розглянемо основні типи хвиль, що розповсюджуються
(виникають) в різних моделях середовища.
Пряма (прохідна) хвиля. Прямою називається хвиля, що
розповсюджується від джерела коливань (в тому числі
джерела вторинних коливань) без перезбудження.
В однорідному середовищі це сферична хвиля, поле
часу якої визначається виразом:
1
t=t(x ,y ,z ), (x ,y ,z )= r  , (5.11)
g
g
s
s
s
g
V
2 2 2
де r  x  x g  y  s y g  z  s z g  - вектор променя.

s
129