Page 47 - 6787

0
рефрагованих хвиль, є те, що у випадку gradV  промені
рефрагованої хвилі повертаються на поверхню. Це відкриває
можливості вивчення внутрішньої будови середовища на
основі спостереження рефрагованих хвиль на поверхні
спостереження.
Для вертикально-градієнтного середовища загальний
вираз для абсциси довільної точки променя і часу
розповсюдження по променю можна одержати у такому
вигляді
z
PV ) z ( dz
X   , (7.3)
0 1 V 2 P ) z ( 2

z dz
t   . (7.4)
0 (V ) z 1  P 2 V 2 ) z (

Розглянемо форму годографа і променів рефрагованої
хвилі для V  V 1 (  ) z  , що є найбільш простим виразом
0
залежності швидкості від глибини для градієнтних середовищ.
Промінь, який визначений параметром Р і виходить на
лінію спостереження, не може досягнути глибини, більшої
деякої граничної глибини z max, де виконується умова

1
 P . (7.5)
V z ( )
max

0
Цей промінь на глибині z max складає кут 90 з
вертикаллю.
Позірна швидкість рефрагованої хвилі в точці виходу
променя на поверхню дорівнює дійсній швидкості в точці
найбільшого проникнення променя в середовище.

V 1
V  0  V z ( )  . (7.6)
поз max
sin P
0

47