Page 35 - 6787

m 1  h x 2 m  1 x 4 m  1 m 1 
1

t  2  i  (  h i V i )  (  h i V i 3 )(  h i V i )  4  ... (5.4)
 i 0 V i 4  i 0 64  i 0  i 0

При невеликих віддалях х годограф добре описується
невеликим числом членів ряду, що не перевищує трьох.
З аналізу цих рівнянь можна зробити такі висновки. Час
в точці О (х=0)

m 1 h
t  2  i . (5.5)
0 V
i 0 i

Найбільше значення позірна швидкість має в точці О, де
V   . При віддаленні від цієї точки кут  монотонно
поз 0
зростає і, у відповідності з законом позірних швидкостей,
поступово зменшується кутовий коефіцієнт x  / t годографа
відбитої хвилі, а відповідно і зменшується позірна швидкість.
Годограф, який розглядається на відрізку профіля, що
прилягає до пункту збудження, має зовнішню подібність з
годографом хвилі, яка відбита від плоскої межі в однорідному
покривному середовищі.
При великих, порівняно з глибиною h, відстанях від
джерела позірна швидкість відбитої хвилі прямує то сталого
значення V max, тобто до найбільшої із швидкостей
V ,V ,V ,...,V у шарах, що покривають відбивну межу
0 1 2 m  1
(рис. 5.2, а). У цьому випадку годограф відбитої хвилі майже
прямолінійний, а хвиля основну частину шляху, яка з
відстанню збільшується, розповсюджується в шарі зі
швидкістю V max. Ця хвиля, яка називається підекранною
відбитою хвилею, на великих відстанях від джерела
характеризується годографом, дуже схожим на годограф
головної хвилі.

35