Page 47 - 6376

форми неоднакова. Виявляється, що поверхнева густина заряду на ділянці поверхні

провідника обернено пропорційна до радіуса кривизни цієї ділянки:

1 2
2 = 1 .

1
А оскільки = , то ~ , тобто біля ділянок провідника з великою кривизною
0
напруженість поля максимальна.
На рис. 3 наведено вигляд ліній напруженості (штрихові лінії) і еквіпотенціальних

поверхонь (суцільні лінії) поля позитивно зарядженого провідника циліндричної форми з

конічним виступом на одному кінці і конічною западиною на іншому. З рисунка видно, що
поблизу вістря і виступів еквіпотенціальні поверхні найсильніше зближені, відповідно і

поверхнева густина вільних зарядів на цих ділянках провідника більша, ніж на інших

поверхнях тіла. В області конічної западини напруженість поля мінімальна.

Рисунок 3 – Напруженість поля зарядженого металевого вістря.

Значна величина напруженості поля поблизу гострого виступу на зарядженому провіднику

приводить до явища, відомого під назвою «електричний вітер». В атмосферному повітрі
завжди є невелика кількість позитивних іонів і вільних електронів, що виникають під

впливом космічних променів, випромінювання радіоактивних речовин тощо. В сильному
електричному полі поблизу вістря електрони рухаються з великою швидкістю і, стикаючись