Page 9 - 6375

1
площею основи ∆ і твірною . Тоді = де – об’єм циліндра. Вважаємо, що

2
1 молекул -ї групи рухається до площадки ∆, а – у протилежному напрямі. Якщо
1
2 2
координатну вісь спрямувати вздовж зовнішньої нормалі до площадки ∆, то об’єм
= ∆ , де складова швидкості у напрямі осі .

Рисунок 1 – Удари молекул об стінку посудини.

Здебільшого для виведення формули тиску газу на стінки посудини вважають, що

зіткнення молекул із стінкою відбувається за законами пружного удару. Насправді ця

картина значно складніша. Не вдаючись у характер відбивання молекул від стінки посудини,
вважатимемо, що при відбиванні від неї молекула в середньому не втрачає і не отримує

кінетичної енергії. Це припущення означає, що температура газу повинна дорівнювати
температурі стінок посудини.

Складова імпульсу вздовж осі -ї групи молекул до зіткнення з стінкою =
1
1
= ∆ . Після зіткнення складова імпульсу цієї самої групи молекул буде

2
1
= − ∆ де – складова імпульсу однієї молекули -ї групи. Зміна імпульсу за

2

2
одиницю часу дорівнює силі, що подіяла на цю групу молекул при їх відбиванні. За третім
законом Ньютона на площадку ∆ подіяла така сама за величиною сила, але протилежна за
напрямом. Отже, на площадку ∆ при відбиванні -ї групи молекул діятиме сила =

∆ . При відбиванні всіх груп молекул нормально до площадки ∆ діятиме сила

= ∆ .