Page 7 - 6114

них. Аналогічні граничні умови виконуються в електричному
полі постійного струму, що розтікається в провідному середо-
вищі з металевих електродів, питома провідність яких набага-
то більша питомої провідності середовища. Поверхні електро-
дів в цьому випадку можна вважати еквіпотенціальними. От-
же, якщо форма електродів буде відповідати формі зарядже-
них тіл, і якщо співвідношення між струмами, що витікають з
електродів буде відповідати співвідношенню зарядів тіл, то
картина електричного поля струму буде аналогічна картині
електростатичного поля.
У відповідності з вищесказаним картина електричного
поля в діелектрику, що оточує двопровідну лінію, буде такою
ж як картина електричного поля струму в середовищі слабкою
провідністю, що оточує два довгих паралельних циліндричних
електроди.
Електричне поле двопровідної лінії можна розрахувати
аналітично. Розглянемо лінію, що складається з двох довгих
паралельних проводів з зарядами  і - на одиницю довжини
(рисунок 1.1). Нехай радіус r 0 проводів малий порівняно з від-
станню h між ними. Тоді електричні осі проводів співпадають
з їх геометричними осями О 1 і O 2.
Потенціал в довільній точці поля за умови, що потенці-
али в точках площини YOZ рівні нулю, визначається виразом:
 b
  ln , (1.1)
2 a
a
де a, b - відстані від цієї точки до негативно і позитивно заря-
дженої осі відповідно.
Рівняння еквіпотенціальної лінії   const , або
b
 k  const є рівняння кола з координатами центра
a

6