Page 38 - 6114

вуючи потенціал, зумовлений однією кулею, можна знехтува-
ти спотворенням поля, викликаним іншою кулею. Тоді на ос-
нові принципу накладання потенціал довільної точки землі
I  1 1 
       , (4.5)
1 2  
4 r r
 1 2 
де r і r - відстані від даної точки до центра реального і фік-
1 2
тивного електродів. Якщо точка знаходиться на поверхні зем-
лі, то r 1 = r 2 = r i
I I
   . (4.6)
2 r 2 h  x 2
2
Крокова напруга

I  1 1 
U     . (4.7)
k 2  2 2 2 2 
 h  x h  ( x ) 8 . 0 
Опір заземлення

1  1 1 
R     . (4.8)
4  r 2 h 
 0 
Опір заземлення для електрода у формі вертикального
стрижня чи труби радіуса r (рисунок 4.2) при h >> r можна ви-
значити за наближеною формулою [4]
ln( 2h / r )
R  0 . (4.9)
2 h

37