Page 53 - 4945

У першому наближенні для опису часової структури
імпульсів квазістаціонарного режиму можна використовувати
ступеневу функцію
0  ..... t 0

   t  1 ..... 0  t  ,  (1.19)

 0 ..... t

де  – тривалість імпульсу.
Аналіз нагріву півнескінченного тілі або пластини
джерелом теплоти з часовими структурами (1.18) здійснюють
на основі розв’язання відповідних теплофізичних задач,
зокрема, крайової задачі теплопровідності, наприклад, у
вигляді (рис. 1.28):

2r 0

0
r

z
Рисунок 1.28– Розрахункова схема
“кругове джерело на поверхні пів-
нескінченного тіла”

T  , zr ,t  2 
  T  , zr ,t 
t 

T  , tzr ,    1 R    rq ,t , r  r 0 
     . (1.20)
t  0 r  r 0 

T  , zr 0 ,   T  ,, tz   0 



52