Page 51 - 4945

Максимальне поглинання випромінювання відбувається
при заглибленні фокальної площини під поверхню виробу.
Ступінь заглиблення тим більший, чим більші довгофокусні
системи використовуються. Зрозуміло, що максимальне
заглиблення обмежується товщиною металу.

Ідеалізована схема лазера як концентрованого джерела
теплоти. Розподіл густини потоку q як імпульсного, так і
безперервного лазерного випромінювання звичайно не
постійний у часі і в загальному випадку можна записати

q  q  yx ,, z,  t . (1.12)

Для лазерів деяких типів джерело теплоти
характеризується різко змінюваними просторово-часовими
характери-тиками, які залежать від властивостей зварюваного
матеріалу і довжини хвилі лазерного випромінювання і
визначаються експериментально.
В непрозорих матеріалах, до яких відносяться метали,
поглинання лазерного випромінювання відбувається у
вузькому поверхневому шарі. Тому джерела теплоти можна
вважати поверхневим. Тоді замість (1.3) будемо мати

q  q  yx ,,  t , (1.13)

тобто розподіл густини потоку не залежить від
координати z .
У більшості практичних випадків спрощують структуру
(І.13) і виражають густину потоку лазерного випромінювання
у вигляді добутку функції, одна з яких залежить тільки від
часу, інша – функція координат поверхні:

q  A   qt  *  yx, , (1.14)

де А – поглинальна здатність матеріалу;
 yxq * ,  – просторовий розподіл густини потоку лазерного
випромінювання.

50