Page 14 - 4851
P. 14

де  P  – абсолютний робочий тиск, МПа.
                Серед термодинамічних процесів, важливу роль в газовій
           динаміці  відіграє  адіабатний  процес,  коли  зміна  стану  газу
           проходить без теплообміну з навколишнім середовищем, тобто
           dq    0.  Такий  процес  відбувається,  наприклад,  під  час
           розширення  (в  турбінах)  чи  стиснення  газу  (в  компресорах),
           оскільки  він  протікає  набагато  швидше  ніж  можливий
           теплообмін  з  навколишнім  середовищем.  При  цьому  зв'язок
           параметрів стану описується відомим рівнянням Пуассона:
                                  p
                                       p k    const                (1.10)
                                  k
           де  k   -  показник  адіабати  для  газів,  який  в  незначній  мірі
           міняється при зміні температури і тому його приймаємо як сталу
           величину.
                Очевидно,  що       для   адіабатного    процесу    робота
           здійснюється тільки за рахунок зменшення внутрішньої енергії
           системи:  du    dl .
                Визначивши  тиск  з  рівняння  Клапейрона  (1.2)  і
           підставивши його в (1.10), маємо:
                                      k       k1
                                 RT       RT      const            (1.11)
                                     
                Тобто  для  будь-яких  двох  термодинамічних  станів
           ідеального  газу  для  адіабатного  процесу  будуть  справедливі
           наступні співвідношення між параметрами стану цього газу:
                                                  k  1
                                        T       
                                          2     1
                                                                  (1.12)
                                             
                                        T     
                                         1     2 
                                                   k  1
                                        T       
                                          2     2
                                                                   (1.13)
                                             
                                                  
                                        T      
                                         1     1 
                                                    1
                                             T   k  1
                                          2     2
                                                                   (1.14)
                                                  
                                              
                                              T
                                          1     1 
                                             13
   9   10   11   12   13   14   15   16   17   18   19