Page 62 - 4799

4 He  9 Be  12 C  1 n
2 4 6 0
. (5.4)
4 He  11 Bo  14 N  1 n
2 4 6 0

Спектр нейтронів таких реакцій суцільний через втрату частини енергії
α-частинок, яка витрачається на іонізацію у середині самої речовини. Як
випромінювач α-частинок використовують ізотопи 210 Po або 239 Pu (Po-Be або
Pu-Be джерела). Перевагою полоній-берилієвого джерела є практично повна
відсутність γ-випромінювання, не враховуючи γ-кванти які супроводжують
реакцію (α, n). Недоліком є дуже малий період напіврозпаду.
Перевагою плутоній-берилієвого джерела є великий період
напіврозпаду, а недоліком є велика вага на одиницю активності, що
обумовлює значне збільшення розміру і собівартості джерела у порівнянні із
полоній-берилієм. Ампули таких джерел конструктивно виповнені із
нержавіючої сталі, або хромованої латуні у середині яких розміщена скляна
ампула із порошком карбіду берилію (керамічна таблетка), або карбід бору з
напиленим на нього 210 Po .

Таблиця 5.2 - Основні характеристики джерел α, β і γ-випромінювання

Ізотоп Період напів- розпаду Енергія випромі- нювання, Мев Число γ-квантів на 100 розпадів Тип випромі- нювання

238 86 років 5,452 28
Pu
239 24360 років 5,105 11,5
Pu
240 α-частинки
Pu 6580 років 5,123 24
210 138 днів 5,298 100
Po
3
H 12,26 років 0,018 100
14 5760 років 0,155 100
C
90
Sr 28 років 0,546 100 β-частинки
35 87,2 років 0,167 100
S
90 64,3 год. 2,260 99,98
V
60 5,25 років 1,330 100
Co
137 29,6 років 0,661 82,5
Cs
170 129 днів 0,0842 3 γ-випромі-
Tm
нювання
75 120,4 днів 0,121 20
S
109 1,3 роки 0,0226 100
Cd

Pu-Be джерело представляє собою подвійну ампулу заповнену сплавом

62