Page 44 - 4672

термічний опір системи м 2 К    ,  Г,  x – коефіцієнти

 
 Вт 
тепловіддачі гарячого і холодного середовищ   Вт   ,
 м 2  К  
Т г , Т х – температури гарячої і холодної поверхонь.
При цьому в стаціонарному режимі розподіл
температури в середині багатошарового виробу з
плоскопаралельними шарами зображається лінійно ламаною
прямою (а).
Температура найбільш гарячої поверхні
q
T H   T    Г , (6.3)
а температура найхолоднішої поверхні
T  T
T  T   X . (6.4)
HX X
R  
T X
Аналізуючи залежність розподілу температур в
багатошаровому виробі, можна відмітити, що в його межах
температура залежить тільки від одної координати і лінійно
змінюється в межах кожного шару. Температура на його
зовнішніх поверхнях визначається товщиною шарів і їхньою
теплопровідністю, вона обернено пропорційна термічному
опору R T багатошарового виробу.
Незмінність температур гарячого і холодного
середовищ при плоскопаралельних шарах виробу
визначається постійністю теплового потоку по двох
координатах (відповідає плоскій хвилі теплоти, що
поширюється). Якщо джерело теплоти лінійне, тобто
нескінченно довга в одному напрямі нитка, а шари
багатошарового виробу – коаксіальні кругові циліндри, потік
теплоти буде розширюватись у вигляді циліндричної хвилі, а
закон зміни температур в межах шару буде логарифмічним
(рис. 5.1, б). При точковому джерелі теплоти і сферичних
поверхнях границь розділу шарів виробу (рис. 5.1, в) потік

43