Page 27 - 4672

При випромінюванні в напрямі нормалі до поверхні
випромінювача випромінююча здатність визначається із
відношення
L
   . (3.2)

L
s 
Процес теплового випромінювання абсолютно чорного
тіла характеризується сумарною густиною повного теплового
потоку q на всіх довжинах хвиль, яка залежить від абсолютної
температури тіла:
q   T  4 , (3.3)
0
Вт
де   , 5 67  10  7 – постійна Стефана-Больцмана.
2
м  К 4
Для нечорного тіла закон Стефана-Больцмана має
вигляд:
q    T   4 , (3.4)
де ε – коефіцієнт випромінювання (ступінь чорноти).
Сіре тіло – це таке тіло, коефіцієнт поглинання якого є
меншим від 1 (коефіцієнт чорноти ) і не залежить від довжини
хвилі і випромінювання.
У видимій області спектра властивості сірого тіла
мають: вугілля (ε = 0,80 при 125 – 625 °С), вугільні нитки ламп
розжарювання (ε = 0,526 при 1040 – 1405 °С), сажа (ε = 0,94 –
0,96 при 100 – 200 °С).
Розподіл випромінювання залежить від довжини хвилі,
що показує спектральна густина теплового потоку, яка
виражається формулою Планка:
 1
c    2 c 
q  1   e T  1 , (3.5)
 5  
  
-2
2
де c  2 hc 2  , 3 74 10  16 Втм , c  h c  = 1,43910 мК,
1 2
k

26