Page 219 - 4399

де l – довжина провідника, S – площа поперечного перерізу,
 – питомий опір, який чисельно дорівнює опору провідника
одиничної довжини з одиничною площею поперечного
перерізу.
Для більшості металів у досить широкому
температурному інтервалі опір лінійно залежить від
температури за законом
R  R 1 (  ) t  , (16.7)
0
де R – опір при 0 °С, t – температура за шкалою Цельсія,
0
 − температурний коефіцієнт опору.
Розглянемо циліндричний провідник довжиною l з
площею поперечного перерізу S , на кінцях якого є різниця

потенціалів  і по ньому проходить струм I . Згідно з
законом Ома
    S
I   .
R l 

Пригадаємо, що  E , де E – напруженість поля в
l
I
провіднику, а  j , маємо:
S
1
j  E . (16.8)

Вираз (16.8) називають законом Ома в
диференціальній формі. У цьому законі замість  беруть
1
обернену величину   , яку називають питомою

провідністю. Тоді закон (16.8) буде мати вигляд:

j  E  , (16.9)
або у векторній формі

218