Page 59 - 4202

Оскільки поперечна площа шийки значно менша за A 0 ,
то дійсні напруження значно більші за розраховані на
діаграмі.
Отже, ділянка діаграми CMK (суцільна на рис. 4.1) є
умовною, бо побудована для умовно незмінної площі A 0
попереччя зразка. Ділянка діаграми CK' (штрихова на
рис. 4.1) показує дійсні напруження, отримані діленням
навантаження на дійсну площу попереччя зразка.
Дійсне напруження руйнування σ р – це напруження,
отримане діленням сили навантаження P K' у момент
розриву на дійсну площу A K попереччя шийки.
Перевищення границі текучості σ т спричинює
залишкові пластичні деформації матеріалу. Якщо після
цього розвантажувати зразок (наприклад, у точці D), то
процес зменшення деформацій піде по лінії DD', яка
паралельна прямій ОА (рис. 4.1). Розвантажений зразок
.
залишиться довшим на величину Δl зал = ε зал l 0, де ε зал –
залишкова пластична деформація (рис. 4.1). При
цьому зникає пружна деформація ε пр – різниця між
деформаціями у навантаженому (точка D) і
розвантаженому (точка D') станах. Якщо цей зразок
знову навантажувати, то процес зростання деформацій
піде по лінії D'D, яка збігається з лінією розвантаження.
Після досягнення напружень точки D' діаграма далі
знову піде по кривій D'MK.
Для випробування на стиск
використовують короткі
циліндрики з відношенням
довжини зразка до діаметра не
більше, як 3:1. Діаграма стиску
пластичного матеріалу (рис. 4.2)
цілком повторює його діаграму
розтягу на ділянці OABC. У
пластичних матеріалів границі
пропорційності σ пр і текучості σ т=
σ 0,2 при розтягу і при стиску
однакові, але площинка текучості
на діаграмі стиску майже не

58
Рисунок 4.2