Page 22 - 347_

результат дії магнітного поля на рухомі заряди в провіднику. Тому від
закону (47.1) можна перейти до виразу (47.2), який визначає модуль сили,
що діє на окремий заряд q, який рухається з швидкістю v під кутом  до
вектора В індукції магнітного поля.
F = qBsin  (47.2)
  
F  q  B , (47.3)
Сила, яка діє на рухомий заряд в магнітному полі, отримала назву
1
сили Лоренца . Для додатного заряду напрям сили Лоренца можна
2
визначити за правилом лівої руки або векторним добутком (47.3), тобто
сила Лоренца перпендикулярна до швидкості зарядженої частинки.
Користуючись формулою (47.2), сили Лоренца можна дати інше
означення одиниці індукції магнітного поля 1 Тл нарівні з попереднім
означенням, яке випливало з закону Ампера (47.1):
1 Тл індукція такого магнітного поля, в якому на заряд 1 Кл, що
рухається з швидкістю 1 м/с перпендикулярно до вектора індукції даного
магнітного поля діє сила 1 Н.
Для графічного зображення
магнітного поля використовують
метод силових ліній, дотичні до
R  яких в кожній точці співпадають з

вектором індукції В поля. Силові
лінії магнітного поля замкнуті.

O  a Наприклад, силові лінії магнітного
n
F +q поля прямолінійного провідника з
 струмом являють собою
B
концентричні кола. Внаслідок
замкнутості своїх силових ліній
магнітне поле називають вихровим
Рисунок 47.1 полем.

2. РУХ ЗАРЯДЖЕНИХ ЧАСТИНОК В МАГНІТНОМУ ПОЛІ.
а) Швидкість частинки перпендикулярна до силових ліній
магнітного поля
Нехай в однорідне магнітне поле індукцією В перпендикулярно до
його силових ліній влітає частинка масою m зарядом q, так як вказано на
рис. 47.1 (силові лінії магнітного поля напрямлені “від нас” ).
На частинку діє сила Лоренца (47.4), яка змінює швидкість
частинки за напрямом, надаючи їй нормального (доцентрового)
прискорення (47.5).

1
Лоренц Хендрік (1853-1478) - нідерландський фізик
2
„Силові лінії магнітного поля повинні входити в долоню лівої руки, чотири пальці
напрямити в напрямі руху позитивно зарядженої частинки, тоді великий палець
вкаже напрям сили Лоренца.”
22