Page 69 - 313_

2. ЗАКОН ОМА ДЛЯ НЕОДНОРІДНОЇ ДІЛЯНКИ КОЛА.
Ділянка кола, де на заряд в провіднику діють тільки сили
електричного походження називається однорідною. Якщо крім цього на
заряди діють ще сторонні сили (сили неелектричного походження), то така
ділянка кола буде неоднорідною (рис.40.2).
1  1 Для неоднорідної
ділянки кока має місце
відповідний закон Ома (40.2),
 1 R  +  2 який ще називають узагальненим
Рисунок 40.2 законом Ома.

(    )  
2
1
І  (40.2)
R
де  1 і  2 потенціали електричного поля на кінцях ділянки,  -
електрорушійна сила, яка присутня в цій ділянці, R - опір ділянки.
Застосування цього закону дає можливість визначити не тільки
абсолютне значення сили струму I, але і його напрям. Наприклад, будемо
"іти" від точки 1 з потенціалом  1 до точки 2 з потенціалом  2. Тому в
законі (40.2) беремо саме різницю  1 -  2. Що стосується знаку ЕРС, то цей
знак визначається наступним правилом: якщо ЕРС збільшує потенціал в
даному напрямі (переходимо від полюса "-" до полюса "+"), то така ЕРС
буде додатна, якщо ж ЕРС зменшує потенціал в заданому напрямі
(переходимо від полюса "+" до полюса "-"), то така ЕРС від’ємна. Згідно
такого правила, "йдучи" від точки 1 до точки 2 (рис.40.2) в законі Ома
(40.2) дана ЕРС буде додатна. Якщо розрахунки сили струму дадуть його
додатне значення, то напрям сили струму співпадає з вибраним напрямом,
даної ділянки. У випадку знака "-", струм має протилежний напрям.
При відсутності ЕРС з 40.2 отримуємо відомий закон Ома для
однорідної ділянки кола.
   2
1
І  (40.3)
R
Коли коло замкнуте, то при обході такого кола в заданому напрямі
початкова і кінцеві точки будуть співпадати, так, що  1 =  2 і тому закон
Ома для замкнутого кола прийме вигляд (40.4)

І  (40.4)
R
де, R - загальний опір кола, який дорівнюй сумі опорів зовнішньої ділянки
кола R та внутрішньої r ділянки, тобто опору самого джерела струму. Тому
для замкнутого кола з ЕРС закон Ома запишеться

І  (40.4)
R  r
з

69