Page 61 - МІНІСТЕРСТВО ОСВІТИ І НАУКИ УКРАЇНИ

60

h h x 1 x 4
t 2 1 2 2
V 1 V 2 4 h 1 V 1 h 2 V 2 64
h 1 V 1 3 h 2 V 2 3 h 1 V 1 h 2 V 2 4 ... (9.4)
.
Графічний спосіб рішення базується на використанні
узагальненого закону відбиття, коли для кожної точки
відбиття на другій границі Р 2 враховується заломлення
падаючого і відбитого променів на проміжній (першій)
границі. З цією метою вибираємо ряд променів, що виходять з
джерела коливань, і доводимо їх до першої границі Р 1.
Визначаємо в кожній точці кут падіння і, у відповідності із
законом Снеліуса, знаходимо значення кутів заломлення
променів в другому середовищі. Заломлені промені доводимо
до другої границі Р 2.
В точках перетину цих променів з границею знаходимо
значення кутів відбиття, будуємо відбиті промені та виводимо
їх на лінію спостереження з врахуванням заломлення на
першій границі Р 1. Потім визначаємо повний час пробігу
хвилі від джерела до кожної точки прийому, куди попав
промінь хвилі, відбитої від другої границі Р 2. Наносимо
знайдене значення часів на площині ХОt і з’єднюємо
отриману множину точок плавною лінією, яка є шуканим
годографом відбитої хвилі.
Головна хвиля може вперше вийти на лінію
спостереження тільки на деякій відстані від джерела
коливань.
Рівняння головної хвилі у випадку плоскої границі
розділу Р 1 має вигляд

x sin i 2 h cos i
t . (9.5)
V 1 V 1

Для побудови годографа головної хвилі на границі Р 1
потрібно знайти точку на границі розділу, для якої кут падіння
дорівнює критичному.
В цьому випадку шляхи розповсюдження головної хвилі
і відбитої хвилі співпадають, а це означає що годографи цих