Page 19 - 6749

17

  2    2 
h кон  h зв  h д  ( зв   д )  1    кон  1  , (1.18)




 2 g   2 g 

 d 4 
  1 1 
 d 4 
 2 
де коефіцієнт опору по довжині визначається   ;
д

8 Sin  
2

х
d2
d1
ω1 ω2

х

Рисунок 1.9 – Звуження труби

Коефіцієнт опору поступового звуження представляють як частину

коефіцієнта опору різкого звуження:

 d 2 
 р  k пм  . р зв  ,0 5  k пм  1  2 2  (1.19)


 d 1 
5. Зміна напрямку потоку.

Для випадку коліна без закруглень великі втрати енергії втрачаються

на відрив потоку від стінок та утворення вихрів, які збільшуються в

залежності від кута повороту потоку α.

Під дією відцентрових сил виникає дві зони вихрів – зона віджимання з

пониженим тиском (біля внутрішнього боку) та водоворотна область з

підвищеним тиском (зовнішня). Це приводить до збільшення втрат напору,

які визначаються за наступною формулою: