Page 218 - 6624

p p кр
У тому, що при  величина    досягає
кр
p p
0 0
максимального значення, тобто (6.66) переходить у (6.64),
можна переконатися аналітично, досліджуючи рівняння
(6.66) на максимум і мінімум функції.
Однак, виходячи із загальних енергетичних міркувань,
неможливо уявити, щоб при усталеному русі рідини
зменшення витрати відповідало збільшенню перепаду тисків.
p p кр
Залишається припустити, що при  , тобто при
p p
0 0
надкритичному перепаді тисків, витрата залишається сталою і
дорівнює критичній (горизонтальна пряма на рис. 6.13). Таке
припущення повністю підтверджується експериментальне.
Фізично ж явище було пояснено, коли ми розглядали
критичну швидкість витікання. Зрозуміло, що і для інших
ідеальних газів дістаємо аналогічні результати, зокрема, для
p кр
природного газу  , 0 55 і  кр  , 0 655 (при k =1,3).
p
0
Наведені в цьому параграфі співвідношення ми дістали
для ідеалізованого ізоентропічного процесу витікання.
Особливості справжньої течії враховуються коефіцієнтами.. У
цьому випадку загальна формула для масової витрати в’язкого
газу при витіканні крізь отвори набуває вигляду

M   S p  . (6.67)
0 0
Тут      — коефіцієнт витрати,
де – коефіцієнт швидкості для нескруглених отворів. Як і
для випадку, коли рідина нестислива, можна вважати що він
дорівнює 0,97;
 – коефіцієнт стиснення, який залежить від перепаду
тисків:
p
... 1.0 0.9 0,8 0.7 0.6 0,53
p
0

 0,64 0,64 0,65 0.67 0.71 0,74
При критичному перепаді тисків  == 0,74;

218