Page 26 - 6114

  2
1

1
b c
E ( )
2 2
S 1 S 2

 ' 1

N 2 N

1
 ' 2

a d
S 0

E 1 ( 1 ) 2

Рисунок 3.1- Заломлення поля на границі розділу двох

середовищ

Враховуючи, що ab = cd одержимо
E sin  E sin (3.1)
1 1 2 2
або E  E .
t 1 t 2
Тобто, на границі розділу двох провідних середовищ
рівні дотичні складові вектора напруженості електричного
поля.

25